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用梅森增益公式逐步求解控制系统信号流图：前向通路枚举、回路发现、不接触回路组合、Δ 与 Δk 行列式、精确传递函数。

Schwarzschild 度规下的引力时间膨胀：距质量 M 半径 r 处的时钟以 dτ = dt·√(1 − 2GM/(rc²)) 的速率相对无穷远时钟行走。内置两个经典案例——地球 GPS 轨道半径（相对无穷远每天慢 14.4 µs，即 GPS 修正的引力部分）与太阳光球层（那里的一年比远处长 66.9 秒）。天体可选地球/太阳/自定义质量，r ≤ r_s 视界内将被拒绝。

里德伯公式 1/λ = R·Z²(1/n₁² − 1/n₂²)：任选核电荷 Z 的类氢离子（He⁺、Li²⁺…）与下/上能级，支持无限质量 R∞，或按氢-1/氘/氦-4/自定义核质量做约化质量修正。输出波长、光子能量、频率与波段；He⁺ 4→2 会标注它与氢 Lyman-α 的 Pickering 重合，氢 Balmer 线标注 Hα–Hδ 颜色。

单缝衍射极小位置 a·sinθ = mλ（m = 1, 2, 3…）：中央亮纹宽度 ±θ₁，恰是其余条纹的两倍。工具输出前四级极小角位置，给定屏距时一并给出线位置——与双缝干涉极大图像互为姊妹篇。

折射定律 n₁·sinθ₁ = n₂·sinθ₂：可求折射角 θ₂，也可反解入射角 θ₁。当光从光密介质射向光疏介质且 sinθ 超过 1 时，工具报告全内反射并给出临界角，而非硬算。示例追踪同一条光线：进入玻璃 30° → 19.47°，射出玻璃 30° → 48.59°（逼近 41.81° 临界角）。

自旋量子数 s 的角动量大小 |S| = √(s(s+1))ℏ、多重性 2s+1、全部允许投影 mₛ 阶梯，以及选定 mₛ 的 S_z、极角 θ 与“锥面”图像：|S| 永远大于最大投影 s。支持 0 到 9.5 的整数与半整数自旋——电子 s = 1/2、光子 s = 1、Δ 重子 s = 3/2 都可直接算。

Stern-Gerlach 实验的束流分裂：自旋 1/2 原子（磁矩 μ_z = ±μ）穿过梯度 G = dB/dz 的磁场时受力 F = μ_z·G，在磁体内加速 a = μ_z·G/m，随后自由漂移到屏。默认参数复现历史银原子实验——屏上出现两个离散亮斑而非经典的一片拖影，直接展示了空间量子化。

解出经典波函数族的归一化系数 A（使 ∫|ψ|²dx = 1）：无限深阱 ψ = A·sin(nπx/L) 给 A = √(2/L)；高斯 A·exp(−x²/(2σ²)) 给 A = (πσ²)^(−1/4)；谐振子基态 A·exp(−mωx²/(2ℏ)) 给 A = (mω/πℏ)^(1/4)；单边指数 A·exp(−αx) 给 A = √(2α)。附带单位概率检验与 ⟨x⟩、σ_x 矩。

按里德伯公式 1/λ = R∞(1/m² − 1/n²) 列出氢原子光谱线系：Lyman（n→1，紫外）、Balmer（n→2，可见光为主）、Paschen/Brackett/Pfund（n→3/4/5，红外）。给出每条线的真空波长与光子能量，命名前若干条线（Balmer 为 Hα、Hβ…，其他线系为 α、β…）并标注 Balmer 四条可见线的颜色，附线系极限 n → ∞。

解析 ISO 8601 时长、校验 8601-2 扩展、执行日历真实算术、按锚点真实时长排序并计算时刻之差。

用埃拉托色尼筛法生成不超过 n（≤ 10⁷）的全部素数，可选只取区间 [m, n] 内的素数。输出展示筛法机制：基素数（p² ≤ n）、划去操作次数与实际合数个数，素数列表最多显示 200 个但计数始终精确。经典例：n = 100 时以基素数 2、3、5、7 划掉 74 个合数，剩 25 个素数；π(1000) = 168。

求解 2–6 × 2–6 双人零和博弈（支付矩阵归行方——最大化者，列方支付）：先做鞍点检验（行最小值的最大值 = 列最大值的最小值时存在纯策略均衡，列出所有鞍点格）；否则移位矩阵使元素 ≥ 1 后用单阶段单纯形（松弛基、Bland 规则）求解 max Σz s.t. Bz ≤ 1，其原始解给出列方混合策略 q，对偶影子价格恰为行方 LP 解 y，值移回后给出 x、q、v，并数值验证双方安全策略（xᵀA ≥ v、Aq ≤ v）与极小极大相等。经典例：猜硬币 [[1,-1],[-1,1]] → 值 0，双方各以 0.5/0.5 混合。